Параболоидтық координаттар - Paraboloidal coordinates - Wikipedia

Параболоидтық координаттар үш өлшемді ортогоналды координаталар ${ displaystyle ( mu, nu, lambda)}$ екі өлшемді жалпылайтын параболалық координаттар. Олар эллиптикалық параболоидтар бір координаталық беттер ретінде. Осылайша, оларды ажырату керек параболалық цилиндрлік координаттар және параболалық айналу координаттары, екеуі де екі өлшемді параболалық координаталардың жалпылануы. Біріншісінің координаталық беттері параболалық цилиндрлер, ал координаталық беттері болып табылады дөңгелек параболоидтар.

Цилиндрлік және айналмалы параболалық координаттардан өзгеше, бірақ өзара байланысты эллипсоидтық координаттар, параболоидтық координаталар жүйесінің координаталық беттері болып табылады емес кез-келген екі өлшемді ортогоналды координаттар жүйесін айналдыру немесе проекциялау арқылы шығарылады.

Координаталық беттер үш өлшемді параболоидтық координаталар.

Негізгі формулалар

Декарттық координаттар ${ displaystyle (x, y, z)}$ эллипсоидтық координаттардан шығарылуы мүмкін ${ displaystyle ( mu, nu, lambda)}$ теңдеулер бойынша^[1]

${ displaystyle x ^ {2} = { frac {4} {b-c}} ( mu -b) (b- nu) (b- lambda)}$

${ displaystyle y ^ {2} = { frac {4} {b-c}} ( mu -c) (c- nu) ( lambda -c)}$

${ displaystyle z = mu + nu + lambda -b-c}$

бірге

${ displaystyle mu> b> lambda> c> nu> 0}$

Демек, тұрақты беттер ${ displaystyle mu}$ төмен қарай ашылатын эллиптикалық параболоидтар:

${ displaystyle { frac {x ^ {2}} { mu -b}} + { frac {y ^ {2}} { mu -c}} = - 4 (z- mu)}$

Сол сияқты тұрақты беттер ${ displaystyle nu}$ болып табылады жоғары ашылатын эллиптикалық параболоидтар,

${ displaystyle { frac {x ^ {2}} {b- nu}} + { frac {y ^ {2}} {c- nu}} = 4 (z- nu)}$

ал тұрақты беттер ${ displaystyle lambda}$ гиперболалық параболоидтар:

${ displaystyle { frac {x ^ {2}} {b- lambda}} - { frac {y ^ {2}} { lambda -c}} = 4 (z- lambda)}$

Масштаб факторлары

Параболоидтық координаталардың масштабты факторлары ${ displaystyle ( mu, nu, lambda)}$ болып табылады^[2]

${ displaystyle h _ { mu} = сол жақта [{ frac { сол жақта ( mu - nu оң) сол жақта ( mu - lambda оң жақта)} { сол жақта ( mu -b оңда) солға ( mu -c оңға)}} оңға] ^ {1/2}}$

${ displaystyle h _ { nu} = сол жақта [{ frac { сол жақта ( mu - nu оң) сол жақта ( lambda - nu оң)} { сол жақта (b- nu оң) солға (c- nu оңға)}} оңға] ^ {1/2}}$

${ displaystyle h _ { lambda} = сол жақта [{ frac { сол жақта ( lambda - nu оң) сол жақта ( mu - lambda оң жақта)} { сол жақта (b- lambda оң жақта) солға ( lambda -c оңға)}} оңға] ^ {1/2}}$

Демек, көлемнің шексіз элементі болып табылады

${ displaystyle dV = { frac {( mu - nu) ( mu - lambda) ( lambda - nu)} { left [( mu -b) ( mu -c) (b-) nu) (c- nu) (b- lambda) ( lambda -c) right] ^ {1/2}}} d lambda d mu d nu}$

Дифференциалдық операторлар

Жалпы дифференциалдық операторларды координаталар арқылы көрсетуге болады ${ displaystyle ( mu, nu, lambda)}$ масштабты факторларды ауыстыру арқылы осы операторларға арналған жалпы формулалар, олар кез-келген үш өлшемді ортогоналды координаталарға қолданылады. Мысалы, градиент операторы болып табылады

${ displaystyle nabla = сол жақта [{ frac { сол жақта ( mu -b оң жақта) сол жақта ( mu -c оң жақта)} { сол жақта ( mu - nu оң жақта) сол жақта ( mu - lambda right)}} right] ^ {1/2} mathbf {e} _ { mu} { frac { жарым-жартылай} { жартылай му}} + сол жақта [{ frac { солға (b- nu оңға) солға (c- nu оңға)} { солға ( mu - nu оңға) солға ( лямбда - nu оңға)}} оңға] ^ {1/2} mathbf {e} _ { nu} { frac { жарым-жартылай} { жартылай nu}} + сол жақта {{ frac { сол жақта (b- lambda оң жақта) сол жақта ( lambda -c right)} { солға ( lambda - nu оңға) солға ( mu - lambda оңға)}} оңға] ^ {1/2} mathbf {e} _ { лямбда} { frac { жартылай} { жартылай лямбда}}}$

және Лаплациан болып табылады

${ displaystyle { begin {aligned} nabla ^ {2} = & сол [{ frac { сол жақ ( mu -b оң) сол ( mu -c оң)} {{сол жақтан mu - nu оң) сол жақ ( mu - lambda оң)}} оң] ^ {1/2} { frac { жартылай} { жартылай му}} сол жақта [( mu - б) ^ {1/2} ( mu -c) ^ {1/2} { frac { ішіндегі} { жартылай му}} оң] & + сол [{ frac { сол жақ (b- nu оң) сол (c- nu оң)} { сол ( mu - nu оң) сол ( lambda - nu оң)}} оң] ^ {1 / 2} { frac { жарым-жартылай} { жартылай nu}} солға [(b- nu) ^ {1/2} (c- nu) ^ {1/2} { frac { жартылай } { ішінара nu}} оң жақта & + сол жақта [{ frac { сол жақта (b- lambda оң жақта) сол жақта ( lambda -c оң жақта)} { сол жақта ( lambda - nu оң) солға ( mu - lambda оңға)}} оңға] ^ {1/2} { frac { жартылай} { жартылай лямбда}} солға [(b- лямбда) ^ {1/2} ( lambda -c) ^ {1/2} { frac { ішіндегі} { жартылай lambda}} оң] соңы {тураланған}}}$

Қолданбалар

Параболоидтық координаттар белгілі бір мәселелерді шешуге пайдалы болуы мүмкін дербес дифференциалдық теңдеулер. Мысалы, Лаплас теңдеуі және Гельмгольц теңдеуі екеуі де бөлінетін параболоидтық координаттарда. Демек, координаттарды осы теңдеулерді параболоидтық симметриямен геометриядағы, яғни параболоидтардың кесінділерінде көрсетілген шекаралық шарттармен шешу үшін пайдалануға болады.

Гельмгольц теңдеуі болып табылады ${ displaystyle ( nabla ^ {2} + k ^ {2}) psi = 0}$. Қабылдау ${ displaystyle psi = M ( mu) N ( nu) Lambda ( lambda)}$, бөлінген теңдеулер болып табылады^[3]

${ displaystyle { begin {aligned} & ( mu -b) ( mu -c) { frac {d ^ {2} M} {d mu ^ {2}}} + { frac {1} {2}} сол жақта [2 mu - (b + c) оң] { frac {dM} {d mu}} + сол жақта [k ^ {2} mu ^ {2} + альфа _ {3} mu - альфа _ {2} оң] M = 0 & (b- nu) (c- nu) { frac {d ^ {2} N} {d nu ^ { 2}}} + { frac {1} {2}} сол жақта [2 nu - (b + c) оң] { frac {dN} {d nu}} + сол жақта [k ^ {2 } nu ^ {2} + альфа _ {3} nu - альфа _ {2} оң] N = 0 & (b- lambda) ( lambda -c) { frac {d ^ {2} Lambda} {d lambda ^ {2}}} - { frac {1} {2}} left [2 lambda - (b + c) right] { frac {d Lambda} {d lambda}} - left [k ^ {2} lambda ^ {2} + alpha _ {3} lambda - alpha _ {2} right] Lambda = 0 end {тураланған }}}$

қайда ${ displaystyle alpha _ {2}}$ және ${ displaystyle alpha _ {3}}$ екі бөліну тұрақтылары. Сол сияқты Лаплас теңдеуі үшін бөлінген теңдеулерді орнату арқылы алуға болады ${ displaystyle k = 0}$ жоғарыда.

Бөлінген теңдеулердің әрқайсысын. Түрінде шығаруға болады Баер теңдеуі. Теңдеулерді тікелей шешу қиын, алайда ішінара бөліну тұрақтылығы бар ${ displaystyle alpha _ {2}}$ және ${ displaystyle alpha _ {3}}$ барлық үш теңдеулерде бір уақытта пайда болады.

Жоғарыда аталған тәсілден кейін параболоидтық координаталар үшін есептер шығарылды электр өрісі айналасындағы а дирижерлік параболоид.^[4]

Әдебиеттер тізімі

Библиография

• Lew Yan Voon LC, Willatzen M (2011). Физикадан бөлінетін шекаралық-есептер. Вили-ВЧ. ISBN  978-3-527-41020-0.
• Морзе премьер-министрі, Фешбах Х (1953). Теориялық физика әдістері, І бөлім. Нью-Йорк: МакГрав-Хилл. б. 664. ISBN  0-07-043316-X. LCCN  52011515.
• Маргенау Х, Мерфи Г.М. (1956). Физика және химия математикасы. Нью-Йорк: Д. ван Ностран. бет.184 –185. LCCN  55010911.
• Korn GA, Korn TM (1961). Ғалымдар мен инженерлерге арналған математикалық анықтамалық. Нью-Йорк: МакГрав-Хилл. б.180. LCCN  59014456. ASIN B0000CKZX7.
• Арфкен G (1970). Физиктерге арналған математикалық әдістер (2-ші басылым). Орландо, Флорида: Академиялық баспасөз. 119-120 бб.
• Зауэр R, Сабо I (1967). Mathematische Hilfsmittel des Ingenieurs. Нью-Йорк: Springer Verlag. б. 98. LCCN  67025285.
• Zwillinger D (1992). Интеграция туралы анықтамалық. Бостон, MA: Джонс және Бартлетт. б. 114. ISBN  0-86720-293-9. Morse & Feshbach (1953) сияқты, ауыстыру сен_к for үшін_к.
• Мун П, Спенсер DE (1988). «Параболоидтық координаттар (μ, ν, λ)». Координаталық жүйелерді, дифференциалдық теңдеулерді және олардың шешімдерін қосқандағы өріс теориясының анықтамалығы (түзетілген 2-ші басылым, 3-ші басылым). Нью-Йорк: Спрингер-Верлаг. 44-48 бет (кесте 1.11). ISBN  978-0-387-18430-2.

Сыртқы сілтемелер

• Конфокалды параболоидтық координаттардың MathWorld сипаттамасы