Бреггс заңы - Braggs law - Wikipedia

Жылы физика, Брагг заңы, немесе Вульф-Брагг жағдайы, ерекше жағдай Лаудың дифракциясы, бұрыштарды когерентті және когерентсізге береді шашырау кристалды тордан. Қашан Рентген сәулелері бойынша орын алған атом, олар жасайды электронды бұлт кез келген сияқты қозғалу электромагниттік толқын. The қозғалыс мыналардан зарядтар қайта сәулеленеді толқындар сол сияқты жиілігі, әр түрлі әсерлерге байланысты аздап бұлыңғыр; бұл құбылыс ретінде белгілі Рэлей шашырау (немесе серпімді шашырау). Шашыранды толқындардың өздері де шашыраңқы болуы мүмкін, бірақ бұл екінші реттік шашырау шамалы деп саналады.

Осыған ұқсас процесс нейтронды толқындардың шашырауынан пайда болады ядролар немесе а келісімді айналдыру жұптаспағанмен өзара әрекеттесу электрон. Бұл қайта шығарылған толқын өрістері араласу бір-бірімен конструктивті немесе деструктивті түрде (қабаттасқан толқындар неғұрлым күшті шыңдар құру үшін бір-біріне қосылады немесе бір-бірінен белгілі бір дәрежеде шегеріледі), детекторда немесе пленкада дифракциялық өрнек жасайды. Алынған толқын интерференциясы өрнек негізі болып табылады дифракция талдау. Бұл талдау деп аталады Брагг дифракциясы.

Тарих

Рентген сәулелері а-дағы атомдармен әрекеттеседі кристалл.

Брагг дифракциясы (деп те аталады Рентгендік дифракцияның мақтанышпен тұжырымдалуы) ұсынған Лоуренс Брэгг және оның әкесі Уильям Генри Брэгг 1913 жылы^[1] олардың ашылуына жауап ретінде кристалды қатты заттар шағылысқан таңқаларлық заңдылықтарды тудырды Рентген сәулелері (мысалы, сұйықтықтан айырмашылығы). Олар бұл кристалдар толқындардың белгілі бір нақты ұзындықтарында және түсу бұрыштарында шағылысқан сәулеленудің интенсивті шыңдарын тудыратындығын анықтады.

2 сәйкесθ ауытқу, фазалық ығысу конструктивті (сол жақ фигура) немесе деструктивті (оң фигура) кедергілерді тудырады.

Лоуренс Брэгг бұл нәтижені кристалды тұрақты параметрмен бөлінген дискретті параллель жазықтықтар жиыны ретінде модельдеу арқылы түсіндірді г.. Егер рентген сәулесі әр түрлі жазықтықтан шағылысуы сындарлы түрде кедергі келтіретін болса, онда Брагг шыңы пайда болады деп ұсынылды. Фазаның ығысуы 2-ге еселік болған кезде интерференция сындарлы болады $π$ ; бұл шартты Брагг заңымен білдіруге болады (қараңыз) Брагг күйі Лоуренс Брэгг 1912 жылы 11 қарашада ұсынған Кембридж философиялық қоғамы.^[2]^[3] Брагг заңы қарапайым болғанымен, шындықтың бар екендігін растады бөлшектер атомдық масштабта, сонымен қатар оқудың қуатты жаңа құралын ұсынады кристалдар рентгендік және нейтрондық дифракция түрінде. Лоуренс Брэгг пен оның әкесі Уильям Генри Брэгг марапатталды Нобель сыйлығы 1915 жылы физикада кристалды құрылымдарды анықтаудағы жұмыстары үшін NaCl, ZnS, және гауһар. Олар бірлесіп жеңіске жеткен жалғыз әке-бала командасы. Лоуренс Брэгг 25 жаста болды, оны физика бойынша ең жас Нобель сыйлығының лауреаты етті.

Брагг дифракциясы ұғымы бірдей қолданылады нейтрондардың дифракциясы және электрондардың дифракциясы процестер.^[4] Екеуі де нейтрон және рентгендік толқындардың ұзындығы атом аралықтарымен (~ 150 pm) салыстыруға болады, сондықтан бұл үшін тамаша зонд болып табылады ұзындық шкаласы.

Брагг күйі

Брагг дифракциясы. Толқын ұзындығы мен фазасы бірдей екі сәуле кристалды қатты затқа жақындайды және оның ішіндегі екі түрлі атомдардан шашырайды. Төменгі сәуле қосымша ұзындықты 2 өтедіг.күнәθ. Конструктивті интерференция осы ұзындық сәулеленудің толқын ұзындығының бүтін санына тең болғанда пайда болады.

Брагг дифракциясы толқын ұзындығы атом аралықтарымен салыстырылатын радиация а-ға шашылған кезде пайда болады көзілдірік кристалды жүйенің атомдары бойынша сән, және сындарлы интерференциялардан өтеді. Кристалды қатты зат үшін толқындар планетааралық қашықтықпен бөлінген торлы жазықтықтардан шашырайды г.. Шашылған толқындар кезде араласу сындарлы түрде олар фазада қалады, өйткені екі толқынның жол ұзындығының айырымы an-ға тең бүтін толқын ұзындығының еселігі. Интерференцияға ұшыраған екі толқынның арасындағы айырмашылық 2-ге теңг.күнә θ, қайда θ болып табылады көзқарас бұрышы (оң жақтағы суретті қараңыз және оның конвенциядан ерекшеленетінін ескеріңіз Снелл заңы қайда θ қалыпты бетінен өлшенеді). Контруктивті немесе деструктивті интерференцияның әсері күшейеді, өйткені шағылыстың жиынтық әсері бірінен соң бірі кристаллографиялық жазықтықтар (ч, к, л) кристалды тордың (сипатталғандай) Миллер жазбасы ). Бұл жағдайды сипаттайтын Брагг заңына әкеледі θ конструктивті араласу ең күшті болу үшін:^[5]

{ displaystyle 2d sin theta = n lambda ,,}

қайда n оң бүтін сан және λ болып табылады толқын ұзындығы оқиға толқынының. Оның ішінде қозғалмалы бөлшектер бар екенін ескеріңіз электрондар, протондар және нейтрондар, байланысты толқын ұзындығы бар де Бройль толқын ұзындығы. Дифракциялық заңдылық шашырау бұрышының функциясы ретінде шашыраңқы толқындардың қарқындылығын өлшеу арқылы алынады. Брагг шыңдары деп аталатын өте күшті қарқындылықтар шашырау бұрыштары Брагг шартын қанағаттандыратын нүктелерде дифракциялық қалыпта алынады. Кіріспеде айтылғандай, бұл шарт жалпыға ортақ жағдай Лауэ теңдеулері, және Laue теңдеулерін қосымша болжамдар бойынша Bragg шартына дейін төмендететіндігін көрсетуге болады.

Браггтың кристалдық тормен дифракциялану құбылыстары ұқсас сипаттамалармен сипатталады жұқа пленка интерференциясы, қоршаған ортадағы (мысалы, ауа) және интерференциялайтын ортаның (мысалы, майдың) сыну көрсеткіштері тең болатын шегінде бірдей шарт бар.

Эвристикалық туынды

Жалғыз делік монохроматикалық толқын (кез келген түрдегі) жазықтыққа сәйкес келеді тор нүктелер, бөлінуімен ${ displaystyle d}$ , бұрышпен ${ displaystyle theta}$ . Ұпайлар A және C бір жазықтықта орналасқан, және B жазықтықта орналасқан. Ұпайлар ABCC ' а төртбұрыш.

Арасында жол айырмашылығы болады сәуле бұл бірге көрініс табады AC ' және бірге таралатын сәуле AB, содан кейін бірге көрсетіледі Б.з.д.. Бұл жол айырмашылығы

{ displaystyle (AB + BC) - солға (AC ' оңға) ,.}

Екі бөлек толқын бірдей нүктеге жетеді фаза, демек, өтеді сындарлы араласу, егер тек осы жол айырмашылығы -ның кез келген бүтін мәніне тең болса ғана толқын ұзындығы, яғни

{ displaystyle (AB + BC) - сол жақ (AC ' оң) = n лямбда ,,}

Мұндағы бірдей анықтама ${ displaystyle n}$ және ${ displaystyle lambda}$ жоғарыда көрсетілгендей қолданыңыз.

Сондықтан,

{ displaystyle AB = BC = { frac {d} { sin theta}} { text {and}} AC = { frac {2d} { tan theta}} ,,}

Бұдан шығатыны

{ displaystyle AC '= AC cdot cos theta = { frac {2d} { tan theta}} cos theta = left ({ frac {2d} { sin theta}}} cos theta right) cos theta = { frac {2d} { sin theta}} cos ^ {2} theta ,.}

Барлығын біріктіріп,

{ displaystyle n lambda = { frac {2d} { sin theta}} - { frac {2d} { sin theta}} cos ^ {2} theta = { frac {2d} { sin theta}} left (1- cos ^ {2} theta right) = { frac {2d} { sin theta}} sin ^ {2} theta}

жеңілдетеді ${ displaystyle n lambda = 2d sin theta ,,}$ бұл Брагг заңы.

Егер суреттерде көрсетілгендей атомдардың тек екі жазықтығы дифракцияланатын болса, онда конструктивтіден деструктивті интерференцияға өту біртіндеп бұрыш функциясы ретінде жұмсақ болады максимум Брагг бұрыштарында. Алайда көптеген атомдық ұшақтар нақты материалдарға кедергі келтіретіндіктен, көбінесе жойқын интерференциялармен қоршалған өте өткір шыңдар пайда болады.^[6]

Жалпы Laue теңдеулерінен қатаң түрде шығаруға болады (бетті қараңыз: Лауэ теңдеулері ).

Көрінетін жарықтың коллоидтармен шашырауы

A коллоидты кристалл өте жоғары тапсырыс берді ұзақ диапазонда пайда болатын бөлшектер массиві (азнан бастап) миллиметр біреуіне сантиметр ұзындығы бойынша); коллоидтық кристалдардың сыртқы түрі мен қасиеттері шамамен бар ұқсас олардың атомдық немесе молекулалық аналогтарына.^[7] Байланысты екені көп жылдардан бері белгілі жексұрын Кулондық өзара әрекеттесу, электрлік зарядталған макромолекулалар ан сулы қоршаған орта ұзақ мерзімді көрсете алады кристалл - бөлшектердің бөліну қашықтығы көбінесе бөлшектердің жеке диаметрінен едәуір үлкен болатын корреляциялар сияқты. Сфералық бөлшектердің периодты массивтері пайда болады аралық қуыстар (бөлшектер арасындағы бос орындар), олар табиғи рөл атқарады дифракциялық тор үшін көрінетін жарық толқындары, аралық интервал бірдей болған кезде шама ретінде оқиға жарық толқыны.^[8]^[9]^[10] Бұл жағдайларда табиғатта, керемет иресценция (немесе түстер ойнауы) дифракцияға және сындарлы араласу сияқты ұқсас мәселеде Брагг заңы бойынша көрінетін жарық сәулелерінің шашырау туралы Рентген сәулелері қатты күйінде. Эффекттер толқын ұзындығында көрінеді, себебі бөлу параметрі г. шынайы кристалдарға қарағанда әлдеқайда үлкен.

Bragg көлеміндегі торлар

Көлемі Bragg торлары (VBG) немесе көлемді голографиялық торлар (VHG) периодты өзгеріс болатын көлемнен тұрады сыну көрсеткіші. Сыну көрсеткішінің модуляциясының бағытына байланысты VBG-ді келесіге пайдалануға болады беру немесе шағылыстыру шағын өткізу қабілеттілігі толқын ұзындығы.^[11] Брагг заңы (көлемді голограммаға бейімделген) қай толқын ұзындығының бұзылатындығын белгілейді:^[12]

{ displaystyle 2 Lambda sin ( theta + varphi) = m lambda _ {B} ,,}

қайда м Брагг реті (оң бүтін сан), λ_B дифракцияланған толқын ұзындығы, Λ тордың шеттік аралығы, θ түсетін сәуле мен қалыпты арасындағы бұрыш (N) кіру бетінің және φ қалыпты және тор векторы арасындағы бұрыш (Қ_G). Брагг заңына сәйкес келмейтін сәуле VBG арқылы ауытқусыз өтеді. Шығу толқынының ұзындығын түсу бұрышын өзгерту арқылы бірнеше жүз нанометрге реттеуге болады (θ). VBG өндірілуде кеңінен реттелетін лазер көзі немесе ғаламдық орындау гиперпектрлік кескін (қараңыз Фотон және т.б. ).

Іріктеу ережелері және практикалық кристаллография

Брагг заңы, жоғарыда айтылғандай, белгілі бір заттың тор аралығын алу үшін қолданыла алады текше жүйе келесі қатынас арқылы:

{ displaystyle d = { frac {a} { sqrt {h ^ {2} + k ^ {2} + ell ^ {2}}}} ,,}

қайда ${ displaystyle a}$ - тордың аралықтары текше кристалл, және сағ, к, және ℓ болып табылады Миллер индекстері Bragg ұшағының. Осы қатынасты Брагг заңымен ұштастырғанда:

{ displaystyle сол ({ frac { lambda} {2a}} оң) ^ {2} = сол жақ ({ frac { lambda} {2d}} оң) ^ {2} { frac { 1} {h ^ {2} + k ^ {2} + ell ^ {2}}}}

Үшін таңдау ережелерін шығаруға болады Миллер индекстері әр түрлі куб үшін Bravais торлары; мұнда бірнеше адамға таңдау ережелері сол күйінде беріледі.

Миллер индекстерін таңдау ережелері
Bravais торлары	Қосылыстардың мысалы	Рұқсат етілген шағылысулар	Тыйым салынған көріністер
Қарапайым текше	По	Кез келген сағ, к, ℓ	Жоқ
Денеге бағытталған куб	Fe, W, Ta, Cr	сағ + к + ℓ = тіпті	сағ + к + ℓ = тақ
Бетіне бағытталған куб (FCC)	Cu, Al, Ni, NaCl, LiH, PbS	сағ, к, ℓ барлық тақ немесе жұп	сағ, к, ℓ тақ және жұп аралас
Diamond FCC	Си, Ге	Барлығы тақ немесе тіпті жұп сағ + к + ℓ = 4n	сағ, к, ℓ тақ және жұп аралас, немесе барлығы жұп сағ + к + ℓ ≠ 4n
Үшбұрышты тор	Ti, Zr, Cd, Be	ℓ тіпті, сағ + 2к ≠ 3n	сағ + 2к = 3n тақ үшін ℓ

Бұл таңдау ережелері берілген кристалды құрылымы бар кез-келген кристалда қолданыла алады. KCl-де бетке бағытталған куб бар Bravais торы. Алайда, Қ⁺ және Cl⁻ ионның электрондарының саны бірдей және мөлшері жағынан бір-біріне жақын, сондықтан дифракциялық өрнек негізінен тордың параметрі жарты қарапайым кубтық құрылымға ұқсас болады. Басқа құрылымдарды таңдау ережелеріне басқа жерде сілтеме жасауға болады, немесе алынған. Екіншісі үшін тор аралықтары кристалды жүйелер табуға болады Мұнда.

Сондай-ақ қараңыз

Әдебиеттер тізімі

^ Брагг, В.; Брэгг, В.Л. (1913). «Рентген сәулелерінің кристалдардың шағылыстыруы». Proc. R. Soc. Лондон. A. 88 (605): 428–38. Бибкод:1913RSPSA..88..428B. дои:10.1098 / rspa.1913.0040.
^ Мысалы, қараңыз осы мысалды есептеу Мұрағатталды 10 шілде 2011 ж., Сағ Wayback Machine Брагг заңымен атомаралық кеңістіктің.
^ Сияқты кейбір көздер бар Академиялық американдық энциклопедия, бұл заңның ашылуын В.Л.Брагг пен оның әкесі В.Х. Брагг, бірақ Нобель сыйлығының ресми сайты және ол туралы жазылған өмірбаяндар («Жарық - елші: Уильям Лоуренс Брэггтің өмірі мен ғылымы», Грэм К. Хантер, 2004 ж. және «ХХ ғасырдың қатты дене физиктері», Хулио Антонио Гонсало, Кармен Араго Лопес). Лоуренс Брагг жалғыз өзі заң шығарды деген нақты тұжырым.
^ Джон М.Коули (1975) Дифракция физикасы (Солтүстік-Голландия, Амстердам) ISBN 0-444-10791-6.
^ Х. П. Майерс (2002). Қатты дене физикасы. Тейлор және Фрэнсис. ISBN 0-7484-0660-3.
^ «рентген дифракциясы, Брагг заңы және Лау теңдеуі». electrons.wikidot.com.
^ Pieranski, P (1983). «Коллоидтық кристалдар». Қазіргі заманғы физика. 24: 25. Бибкод:1983ConPh..24 ... 25P. дои:10.1080/00107518308227471.
^ Хильтнер, Пенсильвания; И.М.Кригер (1969). «Жарықтың бұйрықталған суспензиямен дифракциясы». Физикалық химия журналы. 73: 2306. дои:10.1021 / j100727a049.
^ Ақсай, ИА (1984). «Коллоидты консолидация арқылы микроқұрылымдық бақылау». Американдық Керамикалық Қоғамның еңбектері. 9: 94.
^ Сәттілік, Вернер; Клиер, Манфред; Весслау, Герман (1963). «Über Bragg-Reflexe mit sichtbarem Licht an monodispersen Kunststofflatices. II». Berichte der Bunsengesellschaft für physikalische Chemie. 67 (1): 84–85. дои:10.1002 / bbpc.19630670114. ISSN 0005-9021.
^ Барден, СС .; Уильямс, Дж.Б .; Арнс, Дж .; Колберн, В.С. (2000). «Реттелетін ризашылықтар: ғаламды көлемді фазалық гратографиялық бағамен 3-өлшемді бейнелеу (шолу)». ASP конф. Сер. 195: 552.
^ C. Kress, Бернард (2009). Қолданбалы сандық оптика: Микро-оптикадан нанофотоникаға дейін. ISBN 978-0-470-02263-4.

Әрі қарай оқу

Нил В.Эшкрофт және Н.Дэвид Мермин, Қатты дене физикасы (Харкурт: Орландо, 1976).
Bragg W (1913). «Қысқа электромагниттік толқындардың кристалдан дифракциясы». Кембридж философиялық қоғамының еңбектері. 17: 43–57.

Сыртқы сілтемелер

[1] Брагг, В.; Брэгг, В.Л. (1913). «Рентген сәулелерінің кристалдардың шағылыстыруы». Proc. R. Soc. Лондон. A. 88 (605): 428–38. Бибкод:1913RSPSA..88..428B. дои:10.1098 / rspa.1913.0040.

[2] Мысалы, қараңыз осы мысалды есептеу Мұрағатталды 10 шілде 2011 ж., Сағ Wayback Machine Брагг заңымен атомаралық кеңістіктің.

[3] Сияқты кейбір көздер бар Академиялық американдық энциклопедия, бұл заңның ашылуын В.Л.Брагг пен оның әкесі В.Х. Брагг, бірақ Нобель сыйлығының ресми сайты және ол туралы жазылған өмірбаяндар («Жарық - елші: Уильям Лоуренс Брэггтің өмірі мен ғылымы», Грэм К. Хантер, 2004 ж. және «ХХ ғасырдың қатты дене физиктері», Хулио Антонио Гонсало, Кармен Араго Лопес). Лоуренс Брагг жалғыз өзі заң шығарды деген нақты тұжырым.

[4] Джон М.Коули (1975) Дифракция физикасы (Солтүстік-Голландия, Амстердам) ISBN 0-444-10791-6.

[5] Х. П. Майерс (2002). Қатты дене физикасы. Тейлор және Фрэнсис. ISBN 0-7484-0660-3.

[6] «рентген дифракциясы, Брагг заңы және Лау теңдеуі». electrons.wikidot.com.

[Pieranski_1983-7] Pieranski, P (1983). «Коллоидтық кристалдар». Қазіргі заманғы физика. 24: 25. Бибкод:1983ConPh..24 ... 25P. дои:10.1080/00107518308227471.

[Hiltner_1969-8] Хильтнер, Пенсильвания; И.М.Кригер (1969). «Жарықтың бұйрықталған суспензиямен дифракциясы». Физикалық химия журналы. 73: 2306. дои:10.1021 / j100727a049.

[Aksay_1984-9] Ақсай, ИА (1984). «Коллоидты консолидация арқылы микроқұрылымдық бақылау». Американдық Керамикалық Қоғамның еңбектері. 9: 94.

[LuckKlier1963-10] Сәттілік, Вернер; Клиер, Манфред; Весслау, Герман (1963). «Über Bragg-Reflexe mit sichtbarem Licht an monodispersen Kunststofflatices. II». Berichte der Bunsengesellschaft für physikalische Chemie. 67 (1): 84–85. дои:10.1002 / bbpc.19630670114. ISSN 0005-9021.

[11] Барден, СС .; Уильямс, Дж.Б .; Арнс, Дж .; Колберн, В.С. (2000). «Реттелетін ризашылықтар: ғаламды көлемді фазалық гратографиялық бағамен 3-өлшемді бейнелеу (шолу)». ASP конф. Сер. 195: 552.

[12] C. Kress, Бернард (2009). Қолданбалы сандық оптика: Микро-оптикадан нанофотоникаға дейін. ISBN 978-0-470-02263-4.

[1]

[2]

[3]

[4]

[5]

[6]

[7]

[8]

[9]

[10]

[11]

[12]