Атомды-абсорбциялық спектроскопия - Atomic absorption spectroscopy - Wikipedia

Жалынды атомдық-абсорбциялық спектроскопия құралы
Атом-абсорбциялық спектроскопияға арналған ерітінділерді дайындайтын ғалым, AAS жалын атомизаторының қақпағының шыны терезесінде көрсетілген

Атомды-абсорбциялық спектроскопия (AAS) және атомдық-эмиссиялық спектроскопия (AES) - газ күйіндегі бос атомдармен оптикалық сәулеленуді (жарық) сіңіру арқылы химиялық элементтерді сандық анықтаудың спектроаналитикалық процедурасы. Атомдық-абсорбциялық спектроскопия жарықтың бос металл иондарының сіңуіне негізделген.

Аналитикалық химияда бұл әдіс талданатын үлгідегі белгілі бір элементтің (талданатын заттың) концентрациясын анықтау үшін қолданылады. AAS ерітіндідегі 70-тен астам түрлі элементтерді анықтауға немесе тікелей электротермиялық булану арқылы қатты сынамаларда анықтауға болады,[дәйексөз қажет ] және қолданылады фармакология, биофизика,археология және токсикология зерттеу.

Атомды-эмиссиялық спектроскопия алғаш рет аналитикалық әдіс ретінде қолданылды, ал оның негізі 19 ғасырдың екінші жартысында орнатылды. Роберт Вильгельм Бунсен және Густав Роберт Кирхгоф, екі профессор да Гейдельберг университеті, Германия.[1]

AAS-тің заманауи формасы негізінен 1950 жылдары австралиялық химиктер тобымен дамыды. Оларды басқарды Сэр Алан Уолш кезінде Достастық ғылыми-өндірістік зерттеу ұйымы (CSIRO), Химиялық физика бөлімі Мельбурн, Австралия.[2][3]

Атомдық-абсорбциялық спектрометрияның химияның әр түрлі салаларында көптеген қолданыстары бар, мысалы биологиялық сұйықтықтардағы және маталардағы қан, плазма, зәр, сілекей, ми тіндері, бауыр, шаш, бұлшықет тіндері сияқты металдарды клиникалық талдау, атомдық абсорбциялық спектрометрияны қолдануға болады. сапалық және сандық талдау.

Қағидалар

Техника үлгінің анализаторлардың концентрациясын бағалау үшін үлгінің атомдық-сіңіру спектрін қолданады. Ол өлшенетін сіңіргіштік пен талданатын зат концентрациясы арасындағы байланысты белгілеу үшін белгілі аналиттік құрамы бар стандарттарды талап етеді және сондықтан тәуелді болады Сыра-Ламберт заңы.

Аспаптар

Атомдық-абсорбциялық спектрометрдің блок-схемасы

Үлгіні оның атомдық құрамына талдау үшін оны атомдау керек. Біздің уақытта көбінесе атомизаторлар жалын және электротермиялық болып табылады (графит түтік) атомизаторлар. Содан кейін атомдарды оптикалық сәулелену арқылы сәулелендіру керек, ал сәулелену көзі элементтерге тән сызықтық сәулелену көзі немесе үздіксіз сәулелену көзі болуы мүмкін. Содан кейін радиация а арқылы өтеді монохроматор ақырында детектормен өлшенетін сәулелену көзі шығаратын кез-келген басқа сәулелену элементтеріне тән сәулеленуді бөлу үшін.

Атомизаторлар

Қазіргі кезде көбінесе атомизаторлар (спектроскопиялық) жалын және электротермиялық (графиттік түтік) тозаңдатқыштар болып табылады. Басқа атомизаторлар, мысалы, сәулелендіру, гидридті атомизация немесе суық булармен атомизация, арнайы мақсаттар үшін қолданылуы мүмкін.

Жалын атомизаторлары

AAS-да ең көне және жиі қолданылатын атомизаторлар - бұл жалын, негізінен температурасы шамамен 2300 ° C болатын ауа-ацетилен алауы және азот оксиді[3] жүйе (N2O) -ацетилен жалыны, температурасы шамамен 2700 ° C. Соңғы жалын, сонымен қатар, оттегіне жоғары аффинитті талдаушылар үшін өте қолайлы болып, азаятын ортаны ұсынады.

Пропанмен басқарылатын жалынның атомизаторын қолданатын жалынның зертханалық фотометрі

Сұйық немесе еріген сынамалар әдетте жалын атомизаторларымен қолданылады. Ерітінді үлгісін пневматикалық жолмен сорып алады аналитикалық шашыратқыш, айналдырылған аэрозоль ол бүріккіш камераға енгізіліп, оны жалын газдарымен араластырады және жалынға ең жақсы аэрозоль тамшылары (<10 мкм) ғана кіретін етіп кондиционерлейді. Бұл кондиционерлеу процесі интерференцияны азайтады, бірақ аэрозолизденген ерітіндінің тек 5% -ы оның арқасында жалынға жетеді.

Бүріккіш камераның жоғарғы жағында жанарғы ұзын (әдетте 5-10 см) және тереңдігі бірнеше мм ғана болатын оттық басы орналасқан. Радиациялық сәуле осы жалын арқылы ең ұзын ось арқылы өтеді, ал жалын газының шығыны бос атомдардың ең жоғары концентрациясын алу үшін реттелуі мүмкін. Оттықтың биіктігін сонымен қатар радиациялық сәуле алаудағы ең үлкен атом бұлтының тығыздығы аймағынан өтіп, ең жоғары сезімталдыққа әкелетін етіп реттеуге болады.

Жалын процестеріне еріткіш буланған және құрғақ сынамалы нано бөлшектері қалатын десольвация (кептіру) кезеңдері кіреді, булану (газ тәрізді фазаға ауысу), онда қатты бөлшектер газ тәрізді молекулаға айналады, молекулалар бос атомдарға диссоциацияланатын атомизация және иондану мұндағы (анализделетін атомдардың иондану потенциалы мен белгілі бір жалында бар энергияға байланысты) атомдар ішінара газ тәрізді иондарға айналуы мүмкін.

Осы кезеңдердің әрқайсысы калибрлеу стандартында және үлгіде талданатын зат үшін фазалық ауысу дәрежесі әр түрлі болған жағдайда араласу қаупін қамтиды. Ионизация негізінен жағымсыз, өйткені ол өлшеуге болатын атомдардың санын, яғни сезімталдығын азайтады.

AAS жалынында үлгіні сорып алған уақыт аралығында тұрақты күйдегі сигнал пайда болады. Бұл әдіс әдетте L L-ді анықтау үшін қолданылады−1 және бірнеше мкг L дейін кеңейтілуі мүмкін−1 кейбір элементтер үшін.

Электротермиялық атомизаторлар

GFAA әдісін әзірлеу
Графит түтігі

Электротермиялық AAS (ET AAS) графиттік түтік атомизаторларын қолдана отырып, Борис В. Львов бастаған Санкт-Петербург политехникалық институты, Ресей,[4] 1950 жылдардың аяғынан бастап Германияның Дортмунд қаласындағы Спектрохимия және қолданбалы спектроскопия институтында (ISAS) Ханс Массманн параллель зерттеді.[5]

Көптеген жылдар бойы графиттік түтіктердің әр түрлі конструкциялары қолданылғанымен, қазіргі кезде олардың өлшемдері әдетте 20-25 мм және ішкі диаметрі 5-6 мм құрайды. Осы әдіспен сұйық / еріген, қатты және газ тәрізді үлгілерді тікелей талдауға болады. Қатты үлгінің өлшенген көлемі (әдетте 10-50 мкл) немесе өлшенетін массасы (әдетте 1 мг шамасында) графит түтігіне енгізіліп, температура бағдарламасына сәйкес келеді. Бұл әдетте сатылардан тұрады, мысалы кептіру - еріткіш буландырылады; пиролиз - матрица құрамдастарының көп бөлігі алынып тасталды; атомизация - талданатын элемент газ тәрізді фазаға шығады; және тазарту - графит түтігінде қалдықтар жоғары температурада жойылады.[дәйексөз қажет ]

Графиттік түтіктер төмен вольтты жоғары ток көзін пайдаланып, олардың омдық кедергісі арқылы қызады; жеке сатылардағы температураны өте мұқият бақылауға болады, ал жеке сатылар арасындағы температура пандустары сынама компоненттерін бөлуді жеңілдетеді. Түтіктерді көлденеңінен немесе бойлық бағытта қыздыруға болады, мұнда бұрынғылар ұзындығы бойынша температураның біркелкі таралуының артықшылығы бар. Борис Львовтың зерттеулеріне негізделген Вальтер Славин ұсынған тұрақтандырылған температуралық платформалық пеш (STPF) тұжырымдамасы ET AAS-ны интерференциялардан арылтады.[дәйексөз қажет ] Бұл тұжырымдаманың негізгі компоненттері - атомизатордағы газ фазасы тұрақты температураға жеткенше атомизацияны кідірту үшін түтік қабырғасынан емес, графит түтігіне енгізілген графит платформасынан (L’vov платформасынан) үлгіні атомизациялау; матрица компоненттерінің көп бөлігін алып тастауға жеткілікті болатын пиролиз температурасына дейін талдаушы затты тұрақтандыру үшін химиялық модификаторды қолдану; және биіктікке арналған биіктікке арналған абсорбцияны сандық бағалаудың орнына өтпелі абсорбция сигналы уақытына сіңіру.

ET AAS-да өтпелі сигнал пайда болады, оның ауданы графит түтігіне енгізілген анализденетін заттың массасына (оның концентрациясы емес) тікелей пропорционалды. Бұл әдістің артықшылығы бар, қатты, сұйық немесе газ тәрізді кез-келген түрдегі үлгілерді тікелей талдауға болады. Оның сезімталдығы AAS жалынына қарағанда 2-3 реттік шамада жоғары, сондықтан төмен мкг L-дегі анықтамалар−1 диапазоны (әдеттегі үлгі мөлшері үшін 20 мкл) және нг г.−1 диапазоны (типтік үлгі массасы үшін 1 мг) жүргізілуі мүмкін. Бұл кедергіден өте жоғары еркіндікті көрсетеді, сондықтан ET AAS қазіргі кезде күрделі матрицалардағы микроэлементтерді анықтаудың ең сенімді әдісі болып саналады.[дәйексөз қажет ]

Мамандандырылған атомизация техникасы

Жалын және электротермиялық буландырғыштар атомизацияның ең кең таралған әдістері болса, мамандандырылған қолдану үшін бірнеше басқа атомизация әдістері қолданылады.[6][7]

Жарықтық разрядының атомизациясы

Жарық түсіретін қондырғы (GD) жан-жақты көзі ретінде қызмет етеді, өйткені ол бір уақытта үлгіні енгізіп, атомдай алады. The жарқырау төмен қысымды аргон газы атмосферасында 1 мен 10 торр аралығында болады. Бұл атмосферада а-ны қолданатын жұп электрод жатыр Тұрақты ток аргон газын оң зарядталған иондар мен электрондарға ыдырататын кернеу 250-ден 1000 В-қа дейін. Бұл иондар электр өрісінің әсерінен үлгіні қамтитын катодты бетке үдетіліп, үлгіні бомбалайды және «бейтарап үлгі атомының» шығарылуын тудырады. шашырау. Осы разряд нәтижесінде пайда болатын атомдық бу иондардан, негізгі күйдегі атомдардан және қозған атомдардан тұрады. Қозған атомдар бастапқы күйіне қайта оралғанда, төмен қарқындылық жарқылы пайда болады, бұл техникаға өз атын береді.

Жарықты разрядтайтын атомизаторлардың үлгілеріне қойылатын талап олардың электр өткізгіштері болуы. Демек, атомизаторлар көбінесе металдарды және басқа өткізгіш үлгілерді талдауда қолданылады. Алайда, тиісті модификация кезінде сұйық үлгілерді, сондай-ақ өткізгіш емес материалдарды оларды өткізгішпен араластыру арқылы талдау үшін қолдануға болады (мысалы, графит).

Гидридтің атомизациясы

Гидридті генерациялау әдістері арнайы элементтердің шешімдеріне мамандандырылған. Техника құрамында мышьяк, сурьма, селен, висмут және қорғасын бар үлгілерді газ фазасында атомдатқышқа енгізу әдісі қарастырылған. Осы элементтердің көмегімен гидридтің атомдануы альтернативті әдістермен салыстырғанда анықтау шектерін 10-нан 100-ге дейін арттырады. Гидрид генерациясы натрий борогидридінің 1% сулы ерітіндісіне үлгінің қышқылдандырылған сулы ерітіндісін қосу арқылы жүреді, олардың барлығы шыны ыдыста болады. Пайда болған реакция нәтижесінде пайда болатын ұшпа гидрид атомсыздандыру камерасына инертті газдың әсерінен өтіп, ол ыдырауға ұшырайды. Бұл процесс талданатын заттың атомданған түрін құрайды, оны абсорбция немесе эмиссиялық спектрометриямен өлшеуге болады.

Салқын будың атомизациясы

Суық-бу техникасы - бұл тек сынапты анықтаумен шектелетін атомизация әдісі, өйткені ол қоршаған орта температурасында бу қысымының жеткілікті үлкен металды элементі болып табылады.[дәйексөз қажет ] Осыған байланысты оның сынамалардағы органикалық сынап қосылыстарын және олардың қоршаған ортаға таралуын анықтауда маңызы зор. Әдіс сынапты Hg-ге айналдыру арқылы басталады2+ азот және күкірт қышқылдарынан тотығу, содан кейін Hg тотықсыздануымен жүреді2+ бірге қалайы (II) хлорид. Сынапты инертті газ ағынымен реакция қоспасы арқылы көпіршіту арқылы ұзақ сіңіргіш түтікке сыпырады. Концентрациясы осы газдың жұтылу қабілетін 253,7 нм өлшеу арқылы анықталады. Осы техниканы анықтау шектері миллиардқа шаққанда, сынапты анықтаудың тамаша атомизация әдісі болып табылады.

Қыздырғыштардың екі түрі қолданылады: жалпы оттық және алдын ала араластырғыш.

Радиация көздері

Біз AAS (LS AAS) және AAS (CS AAS) үздіксіз көздерін ажыратуымыз керек. Алан Уолш ұсынған классикалық LS AAS-те,[8] AAS өлшеуіне қажет жоғары спектрлік рұқсатты сіңіргіш сызықтардан гөрі тар сызықтар түрінде аналитик спектрін шығаратын сәулелену көзінің өзі қамтамасыз етеді. Дейтерий шамдары сияқты үздіксіз көздер тек фонды түзету мақсатында қолданылады. Бұл техниканың артықшылығы AAS өлшеу үшін тек орташа ажыратымдылықтағы монохроматор қажет; дегенмен, оның кемшілігі бар, әр элементті анықтау үшін бөлек шам қажет. CS AAS-да, керісінше, барлық элементтер үшін қызығушылықтың бүкіл спектрлік диапазонында үздіксіз спектр шығаратын бір шам қолданылады. Бұл әдіс үшін жоғары ажыратымдылықты монохроматор қажет екені анық, бұл туралы кейінірек айтылатын болады.

Қуыс катодты шам (HCL)

Қуыс катодты шамдар

Қуыс катодты шамдар (HCL) - LS AAS-да ең көп таралған сәулелену көзі.[дәйексөз қажет ] Төмен қысымда аргон немесе неон газымен толтырылған тығыздалған шамның ішінде қызықтыратын элемент пен анод бар цилиндр тәрізді металл катод орналасқан. Анод пен катодқа жоғары кернеу беріледі, нәтижесінде толтырғыш газ ионданады. Газ иондары катодқа қарай үдетіледі және катодқа әсер еткенде, шашыраңқы разрядта қозғалатын шашыранды катод материалы, яғни шашыраңқы материалдың сәулеленуін шығарады, яғни қызығушылық тудыратын элемент. Көп жағдайда катодты мақсатты элементтің басым қосылыстарынан сығып шығаратын бір элементті шамдар қолданылады. Көп элементті лампалар катодта басылған мақсатты элементтер қосылыстарының тіркесімдерімен бірге қол жетімді. Көп элементтерді шамдар сезімталдықты бір элементті шамдарға қарағанда сәл аз шығарады және элементтердің тіркесімдерін спектрлік кедергіден аулақ болу үшін мұқият таңдау керек. Көп элементтерден тұратын шамдардың көп бөлігі бірнеше элементтерді біріктіреді, мысалы: 2 - 8. Атомдық жұтылу спектрометрлерінде катодты шамдардың 1-2 бос орындары болуы мүмкін немесе автоматтандырылған көп элементтерлі спектрометрлерде 8-12 шам позициялары болуы мүмкін. .

Электродсыз разряд шамдары

Электродсыз разряд шамдары (EDL) құрамында аз мөлшерде инертті газбен, әдетте аргон газымен бірге, кварц шамында метал немесе тұз түрінде анализатордың аз мөлшері болады. Шам электромагниттік радиожиілік өрісін тудыратын катушкаға салынып, нәтижесінде шамда төмен қысымды индуктивті байланысқан разряд пайда болады. EDL шығарылымы HCL-ге қарағанда жоғары, ал сызық ені тар, бірақ EDL бөлек қуат көзіне мұқтаж және тұрақтандыру үшін ұзақ уақыт қажет болуы мүмкін.

Дейтерий шамдары

Deuterium HCL немесе LS AAS-те фондық түзету мақсатында сутегі HCL және дейтерий разрядты лампалары қолданылады.[9] Бұл шамдар шығаратын сәулелену қарқындылығы толқын ұзындығының өсуімен айтарлықтай азаяды, сондықтан оларды тек 190 мен 320 нм аралығында толқын ұзындығы аралығында қолдануға болады.

Ксенон шамы үздіксіз сәулелену көзі ретінде

Үздіксіз көздер

AAS үшін үздіксіз сәулелену көзі пайдаланылғанда, жоғары ажыратымдылықты монохроматорды қолдану қажет, бұл туралы кейінірек айтылады. Сонымен қатар, шам 190 нм-ден 900 нм-ге дейінгі барлық толқын ұзындығында әдеттегі HCL-ден кем дегенде шамада жоғары қарқындылықты сәулелендіруі керек. Ерекше жоғары қысымды ксенонды қысқа доға шамы, осы талаптарды орындау үшін hot-spot режимінде жұмыс жасалды.

Спектрометр

Жоғарыда атап өткендей, LS AAS үшін қолданылатын орташа ажыратымдылықтағы спектрометрлер мен CS AAS үшін жасалған жоғары ажыратымдылықтағы спектрометрлер арасында айырмашылық бар. Спектрометрге спектрлік сұрыптау құрылғысы (монохроматор) мен детектор кіреді.

LS AAS үшін спектрометрлер

LS AAS-да атомдық жұтылуды өлшеу үшін қажет жоғары ажыратымдылық сәулелену көзінің тар сызықты эмиссиясымен қамтамасыз етіледі, ал монохроматор аналитикалық сызықты шам шығарған басқа сәулеленуден шығаруы керек.[дәйексөз қажет ] Мұны әдетте 0,2-ден 2 нм-ге дейінгі диапазон арқылы өткізуге болады, яғни орташа ажыратымдылықты монохроматор. LS AAS элементіне тән болуының тағы бір ерекшелігі - алғашқы сәулеленуді модуляциялау және Алан Уолш постуляциялаған сол модуляция жиілігіне келтірілген селективті күшейткішті қолдану. Осылайша, мысалы, атомизатор шығаратын кез-келген (модуляцияланбаған) сәулеленуді алып тастауға болады, бұл LS AAS үшін өте қажет. Әдетте LS AAS үшін Литтроудың қарапайым монохроматорлары немесе (одан да жақсы) Черний-Тернер дизайны қолданылады. LS AAS-те фотомультипликаторлар жиі қолданылады, дегенмен қатты күйдегі детекторлар жақсырақ болғандықтан жақсырақ болуы мүмкін шу мен сигналдың арақатынасы.

CS AAS үшін спектрометрлер

AAS өлшеу үшін үздіксіз сәулелену көзі пайдаланылған кезде, жоғары ажыратымдылықты монохроматормен жұмыс істеу қажет. Ажыратымдылық калибрлеу графигінің сезімталдығы мен сызықтығын жоғалтпау үшін атомдық жұтылу сызығының жарты еніне тең немесе одан жақсы болуы керек (шамамен 14.00). Жоғары ажыратымдылықтағы (HR) CS AAS зерттеуі АҚШ-тағы О'Хейвер және Харнли топтарының бастамашысы болды, олар осы әдіс үшін тек осы уақытқа дейін көп элементтерді спектрометр жасады. Алайда, бұл жетістік Германияның Берлин қаласындағы Беккер-Росс тобы HR-CS AAS үшін толығымен жасалған спектрометрді салған кезде келді. HR-CS AAS үшін алғашқы коммерциялық жабдықты ұсынған Аналитикалық Йена (Джена, Германия) ХХІ ғасырдың басында Беккер-Росс пен Флорек ұсынған дизайн негізінде. Бұл спектрометрлерде жоғары ажыратымдылық үшін призма алдындағы монохроматоры бар эшелла торлы монохроматоры бар ықшам қос монохроматор қолданылады. Сызықтық зарядталған құрылғы Детектор ретінде 200 пиксельді (CCD) массив қолданылады. Екінші монохроматорда шығу тесігі жоқ; сондықтан аналитикалық сызықтың екі жағындағы спектралды орта жоғары ажыратымдылықта көрінетін болады. Әдетте атомдық сіңіруді өлшеу үшін тек 3-5 пиксель қолданылады, ал қалған пикселдер түзету мақсатында қол жетімді. Осы түзетулердің бірі - шамдардың жыпылықтайтын шуына, ол толқын ұзындығына тәуелді емес, нәтижесінде шу деңгейі өте төмен өлшемдер пайда болады; басқа түзетулер - бұл кейінірек талқыланатын фондық сіңіруге арналған түзетулер.

Фонды сіңіру және фонды түзету

Атомды жұту сызықтарының салыстырмалы түрде аз саны (атомдық сәулелену сызықтарымен салыстырғанда) және олардың ені тар (бірнеше сағ) спектрлік қабаттасуды сирек етеді; бір элементтің жұтылу сызығының екіншісімен қабаттасатынына белгілі мысалдар аз.[дәйексөз қажет ] Молекулалық сіңіру, керісінше, әлдеқайда кең, сондықтан кейбір молекулалық сіңіру жолағының атом сызығымен қабаттасуы ықтимал. Мұндай сіңіру үлгідегі ілеспе элементтердің диссоциацияланбаған молекулаларынан немесе жалын газдарынан туындауы мүмкін. Біз айқын атом құрылымын көрсететін ди-атомды молекулалар спектрлерін және осындай ұсақ құрылымды көрсетпейтін ірі (әдетте үш атомды) молекулалар арасындағы айырмашылықты ажырата білуіміз керек. Фондық абсорбцияның тағы бір көзі, әсіресе ET AAS-те, пиролиз сатысында матрицаны жеткілікті түрде алып тастай алмаған атомизация сатысында пайда болатын бөлшектерге алғашқы сәулеленудің шашырауы болып табылады.

Осы құбылыстардың барлығы, молекулалық жұтылу және радиацияның шашырауы, жасанды түрде жоғары сіңіруге және сынамадағы талданатын заттың концентрациясы немесе массасына дұрыс емес (қате) есептеулерге әкелуі мүмкін. Фондық сіңіруді түзетудің бірнеше әдістері бар, олар LS AAS және HR-CS AAS үшін айтарлықтай ерекшеленеді.

LS AAS-тегі фонды түзету әдістері

LS AAS фондық сіңіруді тек аспаптық әдістердің көмегімен түзетуге болады және олардың барлығы екі дәйекті өлшеулерге негізделген:[10] біріншіден, жалпы сіңіру (атомдық плюс фон), екіншіден, тек фондық сіңіру. Екі өлшемнің айырмашылығы таза атомдық сіңіруді береді. Осыған байланысты және спектрометрде қосымша құрылғыларды қолданғандықтан, фондық-түзетілген сигналдардың шуыл мен шудың арақатынасы әрдайым түзетілмеген сигналдармен салыстырғанда айтарлықтай төмен болады. Сондай-ақ, LS AAS-те екі атом сызығының тікелей қабаттасуын түзетудің (сирек жағдайдың) мүмкіндігі жоқ екенін атап өткен жөн. LS AAS-те фондық түзету үшін қолданылатын үш әдіс бар:

Дейтерий фонын түзету

Бұл ең ежелгі және жиі қолданылатын техника, әсіресе AAS жалыны үшін. Бұл жағдайда спектрометрдің шығу саңылауының бүкіл ені бойынша фондық сіңіруді өлшеу үшін кең сәуле шығаратын жеке көз (дейтерий шамы) қолданылады. Бөлек шамды пайдалану бұл техниканы ең аз дәлдікке айналдырады, өйткені кез-келген құрылымдық фонды түзете алмайды. Оны толқын ұзындығында шамамен 320 нм-ден жоғары пайдалану мүмкін емес, өйткені дейтерий шамының сәулелену қарқындылығы өте әлсіз болады. Бұрынғы шам кескіні мен талданатын HCL талдаушысының суретіне жақсы сәйкес келетіндіктен, доғалық шаммен салыстырғанда дейтерийді HCL қолданған жөн.

Smith-Hieftje фонын түзету

Бұл әдіс (олардың өнертапқыштарының атымен аталады) желіні кеңейтуге және жоғары ток қолданылған кезде HCL-ден шығарылатын сызықтарды өздігінен қалпына келтіруге негізделген. Жалпы абсорбция шамның қалыпты токымен өлшенеді, яғни тар эмиссия сызығымен және бастапқы толқын ұзындығында эмиссиясы аз, бірақ қатты шығарылымы бар, өздігінен кері сызық профилімен жоғары ток импульсін қолданғаннан кейін фондық сіңіру аналитикалық сызықтың екі жағында да. Бұл техниканың артықшылығы - тек бір сәулелену көзі қолданылады; кемшіліктердің қатарына жоғары ток импульсінің шамның қызмет ету мерзімін қысқартуы және техниканы салыстырмалы түрде құбылмалы элементтер үшін ғана қолдануға болады, өйткені сезімталдықтың күрт жоғалуын болдырмайтын жеткілікті өздігінен қалпына келтіруге мүмкіндік береді. Тағы бір мәселе, фон толық сіңіру сияқты толқын ұзындығымен өлшенбейді, бұл құрылым құрылымдық фонды түзетуге жарамсыз етеді.

Зиман-эффект фонын түзету

Негізгі мақала: Зиман эффектісі

Сіңіру сызығын үш компонентке бөлу үшін атомдатқышта (графитті пеште) айнымалы магнит өрісі қолданылады, бастапқы сіңіру сызығымен бірдей күйінде қалатын π компоненті және жоғары және төмен жылжытылған екі σ компонент. сәйкесінше толқын ұзындығы.[дәйексөз қажет ] Толық сіңіру магнит өрісі жоқ және магнит өрісі қосылған фондық сіңірусіз өлшенеді. Бұл жағдайда π компонентін алып тастау керек, мысалы. поляризаторды қолданған кезде, ал σ компоненттері шамның эмиссиялық профилімен қабаттаспайды, сондықтан тек фондық сіңіру өлшенеді. Бұл техниканың артықшылығы - жалпы және фондық сіңіру бір шамның бірдей сәулелену профилімен өлшенеді, сондықтан фонға жауапты молекулаға әсер етпесе, кез-келген фон, оның ішінде құрылымы жақсы құрылым дәл түзетілуі мүмкін. магнит өрісі арқылы және поляризатор ретінде ұсақтағышты пайдалану сигналдың шуылға қатынасын төмендетеді. Кемшіліктері - спектрометрдің күрделілігінің жоғарылауы және абсорбциялық сызықты бөлуге қажетті қуатты магнитті іске қосу үшін қажетті қуат көзі.

HR-CS AAS-тегі фонды түзету әдістері

HR-CS-те AAS фонын түзету математикалық түрде бағдарламалық жасақтамада атомдық абсорбцияны өлшеу үшін пайдаланылмайтын детектор пиксельдерінен алынған ақпаратты қолдана отырып жүзеге асырылады; демек, LS AAS-тен айырмашылығы, фонды түзету үшін қосымша компоненттер қажет емес.

Түзету пиксельдерін қолдана отырып фондық түзету

HR-CS AAS шамдарының жыпылықтауы шуды түзету пикселдерінің көмегімен жойылатыны туралы бұрын айтылған. Шын мәнінде, түзету үшін таңдалған барлық пиксельдерде бірдей дәрежеде байқалатын сәулелену қарқындылығының кез-келген жоғарылауы немесе төмендеуі түзету алгоритмімен жойылады.[дәйексөз қажет ] Бұған сәулеленудің шашырауына немесе молекулалық сіңіруге байланысты өлшенген қарқындылықтың төмендеуі де кіреді, ол дәл осылай түзетіледі. Жалпы және фондық сіңіруді өлшеу және соңғыларын түзету қатаң бір мезгілде болады (LS AAS-тен айырмашылығы), тіпті фондық сіңірудің ең жылдам өзгеруі, өйткені олар ET AAS-да байқалуы мүмкін, ешқандай қиындық тудырмайды. Сонымен қатар, фонды түзету және шам шуын жою үшін бірдей алгоритм қолданылғандықтан, фондық түзетілген сигналдар түзетілмеген сигналдармен салыстырғанда сигналдың шуыл қатынасын әлдеқайда жақсы көрсетеді, бұл да LS AAS-қа қарама-қайшы.

Ең кіші квадраттар алгоритмін қолдана отырып фонды түзету

Жоғарыда келтірілген әдіс құрылымы жақсы фонды түзете алмайтыны анық, өйткені бұл жағдайда абсорбция түзету пиксельдерінің әрқайсысында әр түрлі болады. Бұл жағдайда HR-CS AAS фонға жауап беретін (жауап беретін) молекулалардың (дардың) түзету спектрлерін өлшеуге және оларды компьютерде сақтауға мүмкіндік береді. Содан кейін бұл спектрлер үлгінің спектрінің интенсивтілігіне сәйкес келетін коэффициентпен көбейтіліп, ең кіші квадраттар алгоритмін қолданып, үлгі спектрінен пиксельге және спектр бойынша спектрге шегеріледі. Бұл күрделі болып көрінуі мүмкін, бірақ бірінші кезекте AAS-да қолданылатын атомдатқыштардың температурасында болуы мүмкін ди-атомды молекулалардың саны салыстырмалы түрде аз, ал екіншіден, түзетуді компьютер бірнеше секунд ішінде жүзеге асырады. Дәл осы алгоритмді екі атомдық жұтылу сызығының түзу қабаттасуын түзету үшін де қолдануға болады, осылайша HR-CS AAS спектрлік интерференцияны түзете алатын жалғыз AAS техникасы болады.

Сондай-ақ қараңыз

Әдебиеттер тізімі

  1. ^ «Роберт Бунсен және Густав Кирхгоф». Ғылым тарихы институты. Алынған 20 наурыз 2018.
  2. ^ МакКарти, Дж. «Уолш, Алан - өмірбаяндық жазба». Австралия ғылымының энциклопедиясы. Алынған 22 мамыр 2012.
  3. ^ а б Koirtyohann, S. R. (1991). «Атом-абсорбциялық спектрометрияның тарихы». Аналитикалық химия. 63 (21): 1024A – 1031A. дои:10.1021 / ac00021a716. ISSN  0003-2700.
  4. ^ Львов, Борис (1990). «Графитті пештің атомды-абсорбциялық спектрометриясы бойынша абсолютті талдаудың соңғы жетістіктері». Spectrochimica Acta B бөлімі: Атомдық спектроскопия. 45 (7): 633–655. Бибкод:1990AcSpe..45..633L. дои:10.1016 / 0584-8547 (90) 80046-L.
  5. ^ «Графитті түтік атомизаторларына арналған талдау әдістері» (PDF). agilent.com. Agilent Technologies.
  6. ^ Харви, Дэвид (2016-05-25). «Атомдық-абсорбциялық спектроскопия». chem.libretexts.org. Архивтелген түпнұсқа 2017-10-06. Алынған 2017-10-06.
  7. ^ «Атомизацияның үлгісі - атомды сіңіру спектроскопиясын оқыту модулі». блогтар.maryville.edu. Алынған 2017-11-02.
  8. ^ Уолш, Алан; Беккер-Росс, Гельмут; Флорек, Стефан; Гейтманн, Уве (2006 ж. 19 қаңтар). Жоғары ажыратымдылықты үздіксіз көз AAS. Weinheim: Wiley ‐ VCH Verlag GmbH & Co. KGaA. б. 2018-04-21 121 2. ISBN  9783527307364.
  9. ^ Ракшит, Амитава. «Зертханалық қауіпсіздік негіздері: жалпы зертханалық ережелер мен ережелер». Халықаралық экология қауымдастығы. Intecol. Архивтелген түпнұсқа 2016 жылғы 27 қыркүйекте. Алынған 26 қыркүйек 2016.
  10. ^ Preedy, Виктор Р. (2015-04-17). Фтор: химия, анализ, қызметі және әсерлері. Корольдік химия қоғамы. ISBN  9781782624929.

Әрі қарай оқу

  • Б. Уэлз, М. Сперлинг (1999), Атомдық-абсорбциялық спектрометрия, Wiley-VCH, Вайнхайм, Германия, ISBN  3-527-28571-7.
  • А.Уолш (1955), Атом-абсорбциялық спектрлерді химиялық анализге қолдану, Spectrochim. Акта 7: 108–117.
  • J.A.C. Broekaert (1998), Алау және плазмалармен аналитикалық атомдық спектрометрия, 3rd басылым, Wiley-VCH, Weinheim, Германия.
  • Б.В. Львов (1984), Жиырма бес жылдық пештің атомдық-абсорбциялық спектроскопиясы, Spectrochim. Acta B бөлімі, 39: 149-157.
  • Б.В. Львов (2005), Елу жылдық атом-абсорбциялық спектрометрия; Дж. Анал. Хим., 60: 382-392.
  • Х.Массманн (1968), Vergleich von Atomabsorption und Atomfluoreszenz in der Graphitküvette, Spectrochim. Acta B бөлімі, 23: 215-226.
  • В.Славин, Мэннинг Д.С., Г.Р. Карнрик (1981), Тұрақтандырылған температуралық платформалық пеш, At. Спектроскопия. 2: 137-145.
  • B. Welz, H. Becker-Ross, S. Florek, U. Heitmann (2005), Жоғары ажыратымдылықты AAS үздіксіз көзі, Wiley-VCH, Вайнхайм, Германия, ISBN  3-527-30736-2.
  • Х.Бекер-Росс, С. Флорек, У. Гейтманн, Р. Вайссе (1996), AAS үздіксіз көзін қолданып, спектрометрдің спектрлік өткізу қабілетінің сезімталдыққа әсері, Fresenius J. Anal. Хим. 355: 300-303.
  • Дж.М. Харнли (1986), Континуум көзі бар көп элементтерді атомдық сіңіру, Анал. Хим. 58: 933A-943A.
  • Skoog, Дуглас (2007). Аспаптық талдау принциптері (6-шы басылым). Канада: Томсон Брукс / Коул. ISBN  0-495-01201-7.